Из дифференциальных уравнений следует, что при наличии нескольких степеней свободы и действии только одной термодинамической силы отношение любых двух потоков (количеств переданных зарядов) равно отношению соответствующих проводимостей и емкостей.
В условиях действия одной разности потенциалов всегда имеется один основной поток, сопряженный с этой разностью потенциалов, и увлеченных потоков. Увлеченные потоки сопряжены с нулевыми разностями потенциалов. Их происхождение целиком определяется действием эффекта увлечения. Отношение любого из этих потоков – основного или увлеченного – к любому другому есть величина вполне определенная, представляющая собой физический коэффициент, который равен отношению соответствующих проводимостей и емкостей. Этот результат, названный законом отношения потоков, имеет важное теоретическое и практическое значение.
Как уже отмечалось, разница между законами отношения проводимостей и потоков заключается в следующем. Первый закон является более общим, так как он справедлив для любых условий, когда действует любое число сил. Но он не содержит информации о величине потоков или количествах переданных зарядов. Второй закон является менее общим, так как справедлив при действии только одной силы или в условиях, близких к равновесным, когда для всех степеней свободы системы соблюдается требование равновесности. Но зато второй закон содержит дополнительную по сравнению с первым законом информацию о потоках и зарядах.
Закон отношения потоков совместно с законом тождественности свойств дает возможность установить группы веществ (ансамблей), в пределах которых соблюдается постоянство (одинаковость) отношения соответствующих потоков. Следует подчеркнуть, что это постоянство является приближенным, поскольку закон тождественности свойств есть приближенный закон.
Ценность закона отношения потоков заключается также в том, что он позволяет определять величины квантов элементарных зарядов по известным отношениям проводимостей и емкостей.
